作为一种稀土正铁氧体(ReFeO3)材料, YFeO3因其出色物理性能引起了广泛关注.YFeO3对光和热稳定性好, 具有较高的化学活性.相关研究表明[1-2], YFeO3是一种窄带隙半导体材料, 对可见光有较好的吸收特性, 具有良好的光催化应用前景.
近年来, YFeO3的光催化性研究工作取得了一定的进展.Bulter等[3]首先提出, YFeO3是一种稳定的窄禁带半导体(Eg=2.6 eV)材料, 具有将光能转化为化学能的潜力.Wu等[4]采用自蔓延燃烧法制备纳米级YFeO3晶体, 证实了其在可见光范围具有光催化活性, 最大吸收波长为663 nm.同时其实验结果表明, 与六方相YFeO3相比, 正交相YFeO3晶粒尺寸更大, 比表面积更小.Lyu等[1]通过微波辅助的方法, 制备了纳米级YFeO3晶体.其结果表明, YFeO3所具有的光催化性能, 可归功于其类似钙钛矿的晶体结构.Wang等[5]通过共沉淀法和柠檬酸法制备YFeO3, 并与TiO2复合降解气体苯, 复合物具有较窄的带隙能.宋庆功等[6]用平面波赝势方法研究了YFeO3的几何结构及光学性能等, 证实了YFeO3具有较好的可见光催化能力.以往的研究中, 对于YFeO3光催化性能的预测、证实及机理解释等做了大量的工作.但对于六方相YFeO3和正交相YFeO3光催化性能的实验对比分析较少, 甚至在二者催化性能排序上也存在分歧.
本文在上述报道基础上, 通过改进的Pechini溶胶-凝胶法合成YFeO3, 探讨了不同温度对YFeO3生成的影响, 对比分析了六方相YFeO3和正交相YFeO3在可见光下对亚甲基蓝(MB)溶液的降解情况.
1 实验材料与方法 1.1 样品的制备实验将Y(NO3)3·6H2O和Fe(NO3)·9H2O两种试剂按1:1的物质的量比例混合装入存有100 mL去离子水的烧杯中, 烧杯放入恒温水浴锅内, 搅拌30 min得到0.2 mol/L澄清透明的红褐色水溶液.向溶液中缓慢加入柠檬酸(柠檬酸与金属离子的物质的量比为2:1), 制成溶胶.形成溶胶后, 在95 ℃水浴锅中蒸干水分得到棕色凝胶, 然后使凝胶在110 ℃烘箱中陈化48 h.将陈化后的干凝胶取出, 装入坩埚移至马弗炉中, 在350 ℃下进行热处理后得到蓬松的深棕色粉末, 作为YFeO3前驱物.以10 ℃/min升温速率再次升温至预设温度, 恒温2 h, 随炉冷却至室温.将样品取出, 研磨, 以备进一步分析使用.其中预设温度分别为600, 700, 750, 780, 800 ℃, 得到样品分别命名为T-600, T-700, T-750, T-780和T-800.
1.2 样品的测试和表征采用X’Pert Pro型X射线衍射仪对样品物相进行表征(Cu靶, Kα线, 电流300 mA, 电压40 kV, 扫描速率3(°)/min); 采用STA449 F3型号DTA-TG分析确定样品的热稳定性; 采用NOVA 1200e型比表面积-孔径分析仪测定样品的比表面积; 采用UV-2550PC型紫外-可见光光度计对样品进行紫外-可见漫反射的光谱测定(以标准BaSO4粉末作为参比, 扫描范围为400~800 nm).
1.3 光催化的测试配制5 mg/L亚甲基蓝(MB)溶液100 mL作为母液, 使用紫外-可见光分光光度计测量母液在664 nm处的吸光度.将10 mg YFeO3样品加入100 mL母液中, 暗场中静置20 min使其达到吸附-脱附平衡, 随后置于500 W高压氙灯(可见光)下, 每隔20 min取样, 离心后测量上清液中MB的浓度, 并与初始浓度进行比较.
2 结果与讨论 2.1 XRD和BET分析图 1为各个样品的XRD衍射图, 由图 1可知, 温度从600 ℃升高到800 ℃, 不同的煅烧温度产生了不同结构的YFeO3.结合文献[6]可知, 当煅烧温度为600 ℃时, 所得产物处于无定型状态.温度到达700 ℃时, 样品中出现六方相的YFeO3(JCPDs:48-0529).煅烧温度增加到750 ℃时, XRD图谱中出现六方相YFeO3和正交相YFeO3(JCPDs:86-0171)两种衍射峰.此时, 六方相的YFeO3开始向正交相YFeO3转变.继续升温到780 ℃时, 正交相YFeO3的衍射峰变得更加明显.当煅烧温度升高至800 ℃时, 六方相的衍射峰已消失, 图谱中仅存在正交相YFeO3的衍射峰.各个样品的相结构和比表面积如表 1所述.六方相YFeO3向正交相YFeO3转变的过程中, 比表面积由23.803 m2/g减小到5.574 m2/g.这一结果表明, 随温度的升高, 晶粒发生生长融合, 粉末样品的颗粒尺寸逐渐增大.
为了验证上述矿相分析结论, 将YFeO3前驱物作DTA-TG分析, 其图谱如图 2所示.从样品的热重曲线中可知, 样品的质量随温度的提高而下降.失重较为缓和, 从起始温度到180 ℃, 失重5.39%;180~750 ℃, 失重8.89%, 之后质量变化较小.在样品的差热曲线中, 可标定出101.5 ℃的吸热峰, 对应于物理吸附的水分子以及有机小分子脱附的过程.温度在788 ℃附近时, 差热曲线出现明显的放热峰, 而此时热重曲线并无明显的样品失重.这一结果表明, 温度在788 ℃附近发生了相变反应, 结合上述XRD的分析结果可知, 样品由六方相YFeO3向正交相YFeO3转变.样品从介稳相向稳定相转变, 释放出原有储存于晶格中的多余能量.
为了了解六方相YFeO3、正交相YFeO3及二者混晶的光吸收情况, 测量了T-700, T-750和T-800样品的紫外可见漫反射吸收光谱, 如图 3所示.六方相YFeO3、混晶YFeO3、正交相YFeO3的吸收边分别在760, 730, 670 nm左右, 对光的吸收集中在可见光区域.同时根据式(1)推算出3种样品的禁带宽度如图 4所示.由图 4可知, 六方相YFeO3、混晶YFeO3、正交相YFeO3对应的禁带宽度分别为1.78, 1.8, 2.0 eV.六方相YFeO3的禁带宽度最小, 受激发所需能量亦最小.
(1) |
式中:a, h, v, Eg分别代表吸收系数、普朗克常量、光子频率、半导体带隙能量; A为常数; n取决于半导体的跃迁类型, YFeO3的跃迁类型为间接跃迁, n的数值取4.对于一个半导体而言, 其价带和导带位置可依据式(2)和(3)计算[7]:
(2) |
(3) |
式中:EVB和ECB为半导体材料的价带和导带电势; X是半导体材料的绝对电负性, 其值为各组成元素原子的绝对电负性的几何平均值; Ee为电子的能量, 在标准氢电位下该值为4.5 eV.经过计算, 三种样品的价带位置如图 5所示(pH=7).由图 5可知, 3种样品的导带底的电位比E(O2/·O2-)(-0.28 eV)氧化还原电势更正, 价带顶电位比E(·OH/OH-)(+1.99 eV)的氧化还原电势更正.说明制备的YFeO3样品不能将电子受体O2还原为·O2-, 但能将表面吸附的羟基氧化为·OH.同时, 正交相的YFeO3的价带电位更正, 导带电位更负, 说明其氧化还原能力更强[8].
图 6为MB溶液的浓度-时间曲线图.如图 6所示, 六方相YFeO3降解MB的活性在3种样品中最高, 由此可以判断六方相YFeO3的催化活性高于正交相YFeO3的催化活性.而由其价带位置可知, 六方相YFeO3的氧化还原能力却弱于正交相YFeO3, 这一结果与文献[6]相符, 却与文献[1]的结果相反.原因可能是动力学因素影响了YFeO3的光催化结果.采用拟一级模型(式(4))评估样品的降解速率如图 7所示.由图 7可知, 拟合相关系数R2最小为0.990 6, 说明MB的降解符合一级动力学模型.六方相YFeO3具有最佳的降解速率常数约为0.003 0.
(4) |
式中, K为速率常数(min-1).六方相YFeO3和正交相YFeO3均对MB有光催化降解效应, 从价带位置分析可知, YFeO3参与光催化降解MB的能力主要体现在光生空穴上.当置于可见光下时, YFeO3中的电子从价带被激发到导带, 价带上留下一个空穴, 形成了电子-空穴对.空穴与YFeO3表面吸附的羟基结合成羟基自由基, 这种高氧化性产物与MB发生氧化反应, 使MB分解成H2O和CO2等.另外, 制备YFeO3的过程中, Y和Fe的物质的量的比只能近似于1.晶格内存在金属空穴, 为了维持电荷平衡, 要吸氧形成氧空穴.当吸氧量增加时, 羟基自由基随之增加, 加强了光催化作用.相对于正交相YFeO3, 六方相YFeO3的比表面积较大, 有利于提高与MB的接触面积, 更多的MB分布在YFeO3表面上被羟基自由基分解; 另一方面, 光生电子具有强还原性, 光生空穴具有强氧化性, 如果没有被捕获, 二者在短时间内发生复合而消耗储备的能量, 六方相YFeO3的晶粒粒径较小, 晶粒内的光生电子空穴对转移到粒子表面的路径更短, 光生电子与空穴发生复合的几率较小.
3 结论1) 采用溶胶凝胶法制备的YFeO3, 温度从700 ℃升高到800 ℃, YFeO3的矿物组成从六方相变为正交相.同时, YFeO3晶粒尺寸增大, 比表面积减小, 禁带宽度增加, 导带位置增高, 价带位置降低.
2) 六方相YFeO3降解MB的效果强于正方相YFeO3.80 min内, MB在六方相YFeO3的光催化作用下, 分解率达22%, 降解速率常数为0.003 0.在正交相YFeO3的光催化作用下, 降解率达10%, 降解速率常数为0.001 2.
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